نواس كيتر

وصف

لذلك بقياس الطول L والدورة T في البندول، يمكن حساب g.

ومن ناحية أخرى، يحصّل على التسارع الناتج عن الجاذبية بواسطة بندول كاتر من خلال،

ومن ناحية أخرى، حيث T1 و T2 هي الفترات الزمنية للتذبذبات عندما يتم تعليقها من K1 و K2 على التوالي و l1 و l2 هي مسافات حواف السكين K1 و K2 من مركز الثقل على التوالي.

وفي السياق ذاته، يتكون بندول كاتر من قضيب معدني صلب بنقطتين محوريتين، واحدة بالقرب من كل طرف من طرفي القضيب. يمكن تعليقه من أي من المحورين ومن ثم أرجحته. كما أن له ثقل قابل للتعديل يمكن تحريكه لأعلى أو لأسفل القضيب، أو يكون أحد المحاور قابل للتعديل، لضبط فترات التأرجح. عند الاستعمال، يُأَرجح من أحد المحورين، ويضبط الزمن الدوري، ثم ينقلب رأسًا على عقب ويُأًرجح من عند المحور الآخر، ويضبط الزمن الدوري. يُضبط الوزن المتحرك (أو المحور) حتى يتساوى الزمنين. حينها يكون الزمن الدوري T مساو للزمن الدوري لبندول بسيط «مثالي» ذا طول مساو للمسافة بين المحورين. من القيمتين: الزمن الدوري T والمسافة المقاسة L بين المحاور، يمكن حساب تسارع الجاذبية بدقة كبيرة من المعادلة (1) أعلاه.

وفي السياق ذاته، يمكن استخدام البندول لقياس تسارع الجاذبية g لأنه عند التأرجح بزاوية الضيقة، فإن الزمن الدوري التأرجح T يعتمد فقط على g وطول ذراع البندول L :